Взаимная индуктивность рамки и провода

Взаимная индуктивность рамки и провода

Здравствуйте,
466. Вычислить взаимную индуктивность длинного прямого провода и прямо-угольной рамки со сторонами a и b. Рамка и провод лежат в одной плоскости, при-чём ближайшая сторона рамки длиной a параллельна проводу и отстоит от него на расстоянии l

Состояние: Консультация закрыта

Взаимная индуктивность может быть найдена как отношение магнитного потока через рамку Φ21, создаваемого прямым током I1, к этому току: Φ21/I1 или как отношение магнитного потока через провод Φ12, создаваемого током рамки I2, к этому току: Φ12/I2.

Первый способ проще, так как поле провода находится более просто, чем поле рамки. Оно равно
B1 = μμ/(2πr) • I1,
где r — расстояние от провода.

Поток, пронизывающий рамку и созданный полем провода B1, равен
Ф21 = μμaI1/(2πr) • l∫ l + b dr/r = μμaI1/(2πr) • ln ((l + b)/l).

Взаимная индуктивность, следовательно, составляет:
L12 = L21 = Φ21/I1 = μμa/(2πr) • ln ((l + b)/l).

0

Отправлять сообщения
модераторам могут
только участники портала.
ВОЙТИ НА ПОРТАЛ »
регистрация »

Возможность оставлять сообщения в мини-форумах консультаций доступна только после входа в систему.
Воспользуйтесь кнопкой входа вверху страницы, если Вы зарегистрированы или пройдите простую процедуру регистрации на Портале.

§ 4.5. Частный случай взаимоиндукции бесконечного прямого провода и рамки

Мы выше обещали дать пример, в котором ясно видно было бы, что закон электромагнитной индукции Фарадея (4.1) и предложенный нами закон электромагнитной индукции (4.15) приводят не только к одинаковым результатам, но и дают различные решения, хотя бы в некоторых случаях. Иначе можно было бы подозревать, что единственное наше достижение — это переформулировка другими словами закона Фарадея. На наш взгляд, показательным примером может являться случай взаимной индукции бесконечного прямого провода с током и рамки, расположенной в одной плоскости с этим током. Дело в том, что классический подход Фарадея даёт безграничное увеличение ЭДС индукции в рамке по мере приближения её к проводу, что, во-первых, подозрительно из общих соображений, а во-вторых – просто не соответствует опыту. Но даже не это является наиболее интересным. Главным расхождением явились не числа, а сам механизм явления. Оказалось, что, последовательно применяя наши представления об индукции, мы с неизбежностью получаем, что возникновение ЭДС в рамке является не амплитудным , как до сих пор думали физики, а фазоразностным явлением. То есть ЭДС, наводимая в сторонах рамки, параллельных бесконечному проводу с током одинакова . Об этом можно было бы догадаться уже в п.3 главы 1, поскольку там показано, что суммарная сила Лоренца, действующая на электрон со стороны изменяющегося поля бесконечного провода с током, не зависит от расстояния до этого провода. ЭДС же, наводимая в перпендикулярных к бесконечному току сторонах рамки, равна нулю (см. рис. 4.2). Так как же тогда возникает ненулевая суммарная ЭДС в контуре? Ведь сумма ЭДС сторон по контуру равна нулю! Оказывается, поля вблизи провода (близость определяется по отношению к длине волны с наивысшей частотой в спектре тока) движутся сравнительно медленно . Далеко не со скоростью света. И время пробега поля между одной стороной рамки и противоположной оказывается вполне ощутимым. То есть средняя -то ЭДС в этих сторонах рамки действительно одинакова, как и показывает теория, но мгновенные значения ЭДС не равны, ибо существует фазовый сдвиг между ними. До сих пор о возможности такого механизма образования ЭДС, похоже, никто даже не задумывался по той простой причине, что всегда измерялась (и вычислялась!) только суммарная ЭДС по контуру рамки. Итак, рассмотрим (рис. 4.3).

Последняя тайна Бога

Рис. 4.3. Взаимоиндукция бесконечного провода с током и квадратной рамки

По бесконечно длинному проводу в левой части рисунка протекает ток I . В правой части расположена рамка со сторонами a и b . Сторона b ближайшая к проводу

расположена от него на расстоянии l . Если ток в проводе меняется со скоростью dI , dt

какая ЭДС U будет наведена в рамке?

Классическое решение . В духе закона Фарадея задача решается так [3]: в соответствии с (4.6) ЭДС равна произведению взаимной индуктивности провода и рамки

L умноженной на скорость изменения тока в проводе dI взятая с обратным знаком. dt

Таким образом, задача сводится к нахождению взаимной индукции L . Взаимная индуктивность может быть найдена а) как отношение магнитного потока через рамку

Взаимная индуктивность рамки и провода

ближайшая проводу сторона рамки

Прямоугольная рамка со сторонами а = 40 см и b = 30 см расположена в одной плоскости с бесконечным прямолинейным проводом с током I = 6 А так, что длинные стороны рамки параллельны провод; Сила тока в рамке I1 = 1 А. Определите силы, действующие на каждую из сторон рамки, если ближайшая к проводу сторона рамки находится на расстоянии с = 10 см, а ток в ней сонаправлен току I.

Вычислить взаимную индуктивность длинного прямого провода и прямоугольной рамки со сторонами a и b. Рамка и прямой провод лежат в одной плоскости, причем ближайшая к проводу сторона рамки длиной b параллельна проводу и отстоит от него на расстояние l.

Прямоугольная рамка со сторонами а = 40 см и b = 20 см расположена в одной плоскости с бесконечным прямолинейным проводом с током I = 5 А, так что длинные стороны рамки параллельны проводу. Сила тока в рамке I = 0,5 А. Определить модуль и направление сил, действующих на каждую из сторон рамки, если ближайшая к проводу сторона рамки находится на расстоянии с = 10 см, а ток в ней сонаправлен с током I.

Взаимная индуктивность рамки и провода

Найти закон изменения во времени тока, текущего через индуктивность $L$ в схеме (рис.) после замыкания ключа К в момент $t = 0$.

Смотрите так же:  Заземление дома параметры

Задача по физике — 7627

В схеме (рис.) известны э. д. с. $\mathcal$ источника, сопротивление $R$ и индуктивности катушек $L_<1>$ и $L_<2>$. Внутреннее сопротивление источника и сопротивления катушек пренебрежимо малы. Найти установившиеся токи в катушках после замыкания ключа К.

Задача по физике — 7628

Вычислить взаимную индуктивность длинного прямого провода и прямоугольной рамки со сторонами $a$ и $b$. Рамка и прямой провод лежат в одной плоскости, причем ближайшая к проводу сторона рамки длиной $b$ параллельна проводу и отстоит от него на расстояние $l$.

Задача по физике — 7629

Определить взаимную индуктивность тороидальной катушки и проходящего по ее оси бесконечного прямого провода. Катушка имеет прямоугольное сечение, ее внутренний радиус $a$, внешний $b$. Длина стороны поперечного сечения тора, параллельная проводу, равна $h$. Число витков катушки $N$. Система находится в однородном магнетике с проницаемостью $\mu$.

Задача по физике — 7630

Два концентрических тонких проводника в форме окружностей с радиусами $a$ и $b$ лежат в одной плоскости. Имея в виду, что $a \ll b$, найти:
а) их взаимную индуктивность;
б) магнитный поток, который пронизывает поверхность, натянутую на внешний проводник, когда по внутреннему проводнику течет ток $I$.

Задача по физике — 7631

Небольшой цилиндрический магнит М (рис.) находится в центре тонкой катушки радиуса $a$, состоящей из $N$ витков. Катушка подключена к баллистическому гальванометру. Активное сопротивление всей цепи равно $R$. Найти магнитный момент магнита, если при его удалении из катушки через гальванометр прошло количество электричества $q$.

Задача по физике — 7632

Найти приближенную формулу для взаимной индуктивности двух тонких витков одинакового радиуса $a$, если оси витков совпадают, а их центры находятся друг от друга на расстояние $l$, причем $l \gg a$.

Задача по физике — 7633

Имеются два неподвижных контура с взаимной индуктивностью $L_<12>$. В одном из контуров начали изменять ток по закону $I_ <1>= \alpha t$, где $\alpha$ — постоянная, $t$ — время. Найти закон изменения тока $I_<2>(t)$ в другом контуре, индуктивность которого $L_<2>$ и сопротивление $R$.

Задача по физике — 7634

Катушка индуктивности $L = 2,0 мкГ$ и сопротивления $R = 1,0 Ом$ подключена к источнику постоянной э. д. с. $\mathcal = 3,0 В$ (рис.). Параллельно катушке включено сопротивление $R_ <0>= 2,0 Ом$. Найти количество тепла, которое выделится в катушке после размыкания ключа К. Внутреннее сопротивление источника пренебрежимо мало.

Задача по физике — 7635

На железный тор намотано $N = 500$ витков. Найти энергию магнитного поля, если при токе $I = 2,0 А$ магнитный поток через поперечное сечение тора $\Phi = 1,0 мВб$.

Задача по физике — 7636

Железный сердечник, имеющий форму тора с круглым сечением радиуса $a = 3,0 см$, несет на себе обмотку из $N = 1000$ витков, по которой течет ток $I = 1,0 А$. Средний радиус тора $b = 32 см$. Найти с помощью рис. магнитную энергию, запасенную в сердечнике, полагая напряженность поля $H$ одинаковой по всему сечению и равной его значению в центре сечения.

Задача по физике — 7637

Тонкое кольцо из магнетика имеет средний диаметр $d = 30 см$ и несет на себе обмотку из $N = 800$ витков. Площадь поперечного сечения кольца $S = 5,0 см^<2>$. В кольце сделана поперечная прорезь ширины $b = 2,0 мм$. Когда по обмотке течет некоторый ток, магнитная проницаемость магнетика $\mu = 1400$. Пренебрегая рассеянием магнитного потока на краях зазора, найти:
а) отношение магнитной энергии в зазоре к магнитной энергии в магнетике;
б) индуктивность системы, причем двумя способами — через поток и через энергию.

Задача по физике — 7638

Длинный цилиндр радиуса $a$, заряженный равномерно по поверхности, вращается вокруг своей оси с угловой скоростью со. Найти энергию магнитного поля, приходящуюся на единицу длины цилиндра, если линейная плотность заряда цилиндра равна $\lambda$ и $\mu = 1$.

Задача по физике — 7639

При каком значении напряженности электрического поля в вакууме объемная плотность энергии этого поля будет такой же, как у магнитного поля с индукцией $B = 1,0 Т$ (тоже в вакууме)?

Задача по физике — 7640

Тонкое равномерно заряженное кольцо радиуса $a = 10 см$ вращается вокруг своей оси с угловой скоростью $\omega = 100 рад/с$. Найти отношение объемных плотностей энергии магнитного и электрического полей на оси кольца в точке, отстоящей от его центра на расстояние $l = a$.

Материалы раздела: Иродов

Иродов – 3.347

Иродов 3.347. Пространство между двумя концентрическими металлическими сферами заполнено однородной слабо проводящей средой с удельным сопротивлением ρ и диэлектрической проницаемостью ε. В момент t = 0 внутренней сфере сообщили некоторый заряд. Найти: а) связь между векторами плотностей тока смещения и тока проводимости в произвольной точке среды в один и тот же момент; б) ток смещения […]

Иродов – 3.341

Иродов 3.341. Тонкое равномерно заряженное кольцо радиуса a = 10 см вращается вокруг своей оси с угловой скоростью ω = 100 рад/с. Найти отношение объемных плотностей энергии магнитного и электрического полей на оси кольца в точке, отстоящей от его центра на расстояние l = a. Скачать решение: Скачать решение задачи

Иродов – 3.335

Иродов 3.335. Катушка индуктивности L = 2,0 мкГ и сопротивления R = 1,0 Ом подключена к источнику постоянной э. д. с. ξ = 3,0 В (рис. 3.96). Параллельно катушке включено сопротивление R0 = 2,0 Ом. Найти количество тепла, которое выделится в катушке после размыкания ключа К. Внутреннее сопротивление источника пренебрежимо мало. Скачать решение: Скачать решение […]

Иродов – 3.334

Иродов 3.334. Имеются два неподвижных контура с взаимной индуктивностью L12. В одном из контуров начали изменять ток по закону I1 = αt, где α — постоянная, t — время. Найти закон изменения тока I2 (t) в другом контуре, индуктивность которого L2 и сопротивление R. Скачать решение: Скачать решение задачи

Смотрите так же:  Подключение к узо несколько автоматов

Иродов – 3.331

Иродов 3.331. Два концентрических тонких проводника в форме окружностей с радиусами a и b лежат в одной плоскости. Имея в виду, что a

Иродов – 3.330

Иродов 3.330. Определить взаимную индуктивность тороидальной катушки и проходящего по ее оси бесконечного прямого провода. Катушка имеет прямоугольное сечение, ее внутренний радиус a, внешний b. Длина стороны поперечного сечения тора, параллельная проводу, равна h. Число витков катушки N. Система находится в однородном магнетике с проницаемостью μ. Скачать решение: Скачать решение задачи

Иродов – 3.329

Иродов 3.329. Вычислить взаимную индуктивность длинного прямого провода и прямоугольной рамки со сторонами a и b. Рамка и прямой провод лежат в одной плоскости, причем ближайшая к проводу сторона рамки длиной b параллельна проводу и отстоит от него на расстояние l. Скачать решение: Скачать решение задачи

Иродов – 3.328

Иродов 3.328. В схеме (рис. 3.94) известны э. д. с. ξ источника, сопротивление R и индуктивности катушек L1 и L1. Внутреннее сопротивление источника и сопротивления катушек пренебрежимо малы. Найти установившиеся токи в катушках после замыкания ключа К. Скачать решение: Скачать решение задачи

Иродов – 3.327

Иродов 3.327. Найти закон изменения во времени тока, текущего через индуктивность L в схеме (рис. 3.93) после замыкания ключа К в момент t = 0. Скачать решение: Скачать решение задачи

Иродов – 3.326

Иродов 3.326. Замкнутая цепь состоит из последовательно включенных источника постоянной э. д. с. ξ и дросселя индуктивности L. Активное сопротивление всей цепи равно R. В момент t = 0 индуктивность дросселя скачком уменьшили в η раз. Найти ток в цепи как функцию времени t. Указание. При скачкообразном изменении индуктивности полный магнитный поток (потокосцепление) остается неизменным. […]

Взаимная индуктивность рамки и провода

Разделы

Дополнительно

Задача по физике — 7615

Найти индуктивность соленоида длины $l$, обмоткой которого является медная проволока массы $m$. Сопротивление обмотки $R$. Диаметр соленоида значительно меньше его длины.

Задача по физике — 7616

Катушку индуктивности $L = 300 мГ$ и сопротивления $R = 140 мОм$ подключили к источнику постоянного напряжения. Через сколько времени ток через катушку достигнет $\eta = 50$% установившегося значения?

Задача по физике — 7617

Вычислить постоянную времени $\tau$ прямого соленоида длины $l = 1,0 м$, имеющего однослойную обмотку из медного провода массы $m = 1,0 кг$. Предполагается, что диаметр сечения соленоида значительно меньше его длины.
Примечание. Постоянной времени $\tau$ называют отношение где $L$ — индуктивность, $R$ — активное сопротивление.

Задача по физике — 7618

Найти индуктивность единицы длины кабеля, представляющего собой два тонкостенных коаксиальных металлических цилиндра, если радиус внешнего цилиндра в $\eta = 3,6$ раза больше, чем радиус внутреннего. Магнитную проницаемость среды между цилиндрами считать равной единице.

Задача по физике — 7619

Определить индуктивность тороидального соленоида из $N$ витков, внутренний радиус которого равен $b$, а поперечное сечение имеет форму квадрата со стороной $a$. Пространство внутри соленоида заполнено однородным парамагнетиком с магнитной проницаемостью $\mu$.

Задача по физике — 7620

Вычислить индуктивность единицы длины двухпроводной ленточной линии (рис.), если расстояние между лентами $h$ значительно меньше их ширины $b$, а именно, $b/h = 50$.

Задача по физике — 7621

Найти индуктивность единицы длины двухпроводной линии, если радиус каждого провода в $\eta$ раз меньше расстояния между их осями. Полем внутри проводов пренебречь, магнитную проницаемость всюду считать равной единице и $\eta \gg 1$.

Задача по физике — 7622

Сверхпроводящее круглое кольцо радиуса $a$, имеющее индуктивность $L$, находится в однородном магнитном поле с индукцией $B$. Плоскость кольца параллельна вектору $\vec$, и ток в кольце равен нулю. Затем плоскость кольца повернули на $90^< \circ>$ в положение, перпендикулярное к полю. Найти:
а) ток в кольце после поворота; б) работу, совершенную при этом.

Задача по физике — 7623

Ток $I_ <0>= 1,9 А$ течет по длинному замкнутому соленоиду, проволока которого находится в сверхпроводящем состоянии. Найти ток в соленоиде после того, как его растянули, увеличив длину на $\eta = 5$%.

Задача по физике — 7624

Кольцо радиуса $a = 50 мм$ из тонкой проволоки радиуса $b = 1,0 мм$ поместили в однородное магнитное поле с индукцией $B = 0,50 мТ$ так, что плоскость кольца оказалась перпендикулярной к вектору $\vec$. Затем кольцо охладили до сверхпроводящего состояния и выключили магнитное поле. Найти ток в кольце после этого. Иметь в виду, что индуктивность тонкого кольца, вдоль которого течет поверхностный ток, $L = \mu_<0>a \left ( ln \frac<2a> — 2 \right )$.

Задача по физике — 7625

Замкнутая цепь состоит из последовательно включенных источника постоянной э. д. с. $\mathcal$ и дросселя индуктивности $L$. Активное сопротивление всей цепи равно $R$. В момент $t = 0$ индуктивность дросселя скачком уменьшили в $\eta$ раз. Найти ток в цепи как функцию времени $t$.
Указание. При скачкообразном изменении индуктивности полный магнитный поток (потокосцепление) остается неизменным.

Задача по физике — 7626

Найти закон изменения во времени тока, текущего через индуктивность $L$ в схеме (рис.) после замыкания ключа К в момент $t = 0$.

Задача по физике — 7627

В схеме (рис.) известны э. д. с. $\mathcal$ источника, сопротивление $R$ и индуктивности катушек $L_<1>$ и $L_<2>$. Внутреннее сопротивление источника и сопротивления катушек пренебрежимо малы. Найти установившиеся токи в катушках после замыкания ключа К.

Задача по физике — 7628

Вычислить взаимную индуктивность длинного прямого провода и прямоугольной рамки со сторонами $a$ и $b$. Рамка и прямой провод лежат в одной плоскости, причем ближайшая к проводу сторона рамки длиной $b$ параллельна проводу и отстоит от него на расстояние $l$.

Задача по физике — 7629

Определить взаимную индуктивность тороидальной катушки и проходящего по ее оси бесконечного прямого провода. Катушка имеет прямоугольное сечение, ее внутренний радиус $a$, внешний $b$. Длина стороны поперечного сечения тора, параллельная проводу, равна $h$. Число витков катушки $N$. Система находится в однородном магнетике с проницаемостью $\mu$.

Смотрите так же:  Связист зажал провода в зубах

Взаимная индуктивность рамки и провода

Таким образом, в каждой катушке магнитный поток наводит ЭДС, имеющие две составляющие. Первая связана с той частью потока, которая создается собственным током катушки. Эта часть ЭДС всегда положительна и называется ЭДС самоиндукции. Вторая часть ЭДС называется ЭДС взаимной индукции .Она наводится той частью магнитного потока, которая создается другой катушкой. ЭДС взаимной индукции может быть положительной или отрицательной в зависимости от взаимной ориентации магнитных потоков обеих катушек. Соответственно положительной или отрицательной может быть взаимная индуктивность M . Значение M считают положительным, если при произвольно выбранных положительных направлениях токов в катушках потоки взаимной индуктивности совпадают по направлению с потоками самоиндукции.

Значение M может быть также переменным, например, в системе из двух цилиндрических катушек, одна из которых может поворачиваться относительно оси, расположенной в плоскости другой (рис. 2). Такие катушки называются вариометром. В этом случае взаимная индуктивность изменяется в функции угла a между нормалями к плоскостям катушек

и принимает любые значения в пределах от — M max до + M max . Максимальное значение M соответствует совпадению направлений нормалей, а при повороте на ± 90 ° взаимная индуктивность становится равной нулю. В режиме непрерывного вращения a = w t и взаимная индуктивность становится гармонической функцией времени M = M max cos w t.

Если вторую катушку на рис. 1 замкнуть накоротко, то в ней будет протекать ток i 2 под действием ЭДС взаимной индукции. Положим равными нулю сопротивления обеих катушек. Тогда в контуре второй катушки ЭДС взаимной индукции будет уравновешиваться ЭДС самоиндукции, т.е. e2L+ e2M = 0.

.

В контуре первой катушки ЭДС источника питания e1 уравновешивает обе составляющие ЭДС индукции

.

Индуктивность L1 всегда положительна, поэтому

.

называется коэффициентом связи двух цепей. Его значение всегда положительно и меньше единицы. Теоретически он может быть равным единице, но это возможно только при полном слиянии двух катушек, при котором они перестают существовать как отдельные цепи. Положительное значение k во втором равенстве выражения (13) на первый взгляд противоречит возможности отрицательных значений M . Однако это кажущееся противоречие, возникающее при формальном преобразовании числителя, и несуществующее в первом равенстве.

То, что коэффициент связи всегда меньше единицы легко доказать, пользуясь выражениями (7) и (8) . Из них следует, что

Подставим эти значения в выражение (13)

,

что и подтверждает принятое ранее условие k<1.

Из выражения (13) следует, что должно соблюдаться соотношение |M| 1 2 или L 1 <|M|2 , т.е. взаимная индуктивность может быть либо меньше индуктивностей обеих катушек, либо меньше одной из них. Второе условие означает, что при значительной разнице числа витком катушек w1<

3.13. Расчет индуктивностей

Расчет индуктивностей. Общее выражение для взаимной индуктивности двух контуров произвольной формы (рис. 3.5), выполненных из немагнитного материала и расположенных в воздухе, выглядит следующим образом:

где V1 и V2 – объемы пространства, занимаемого первым и вторым контуром; r – расстояние от элемента объема dv1 первого контура до элемента объема dv2 второго контура; – вектор плотности тока в точках элемента объема dv1; – вектор плотности тока в точках элемента объема dv2.

Как было отмечено выше, при m = const взаимная индуктивность не зависит от токов в контурах. Наличие токов в последнем выражении не противоречит этому положению, поскольку при постоянных токах их можно внести под знаки интегралов, и тогда в подынтегральном выражении получим отношение плотности тока к соответствующему току, которое определяется только формой проводника.

Общее выражение для собственной индуктивности контура можно получить, пользуясь общим выражением для взаимной индуктивности двух контуров. Для этого необходимо представить два совершенно одинаковых контура, сближающихся до полного слияния так, что один из них занимает объем другого. После такого слияния, по существу, уже остается только один контур. Из выражения для М21 нетрудно получить выражение для L такого контура, положив I1 = I2 = I и V1 = V2 = V. Имеем

причем – плотность тока в элементе dv; – плотность тока в элементе dv / одного и того же проводника; r – расстояние между этими элементами объема. Интегрирование производится дважды по всему объему проводника V. Формулы для индуктивности весьма упрощаются для контуров из линейных проводников, поперечные размеры сечений которых весьма малы. При вычислении собственной индуктивности таких проводников ее подразделяют на внутреннюю (LВТ) и внешнюю (LВШ) и общую индуктивность определяют путем их суммирования.

Ниже приведены выражения для индуктивностей простейших систем.

Индуктивность тонкого цилиндрического проводника длиной l и радиусом R (длина много больше радиуса)

.

Индуктивность отрезка цилиндрического проводника длиной l и радиусом R

Индуктивность двухпроводной линии на длине l

.

Здесь D – расстояние между проводами; R – радиус проводов (R

Похожие статьи:

  • Схема соединения измерительных цепей Схема соединения измерительных цепей Схема соединения ТТ и обмоток реле в полную звезду. Трансформаторы тока устанавливаются во всех фазах. Вторичные обмотки ТТ и обмотки реле соединяются в звезду, и их нулевые точки связываются […]
  • Однофазный двигатель переменного тока с конденсатором Конденсаторный двигатель В ГОСТ 27471-87 [1] дано следующее определение:Конденсаторный двигатель - двигатель с расщепленной фазой, у которого в цепь вспомогательной обмотки постоянно включен конденсатор. Конденсаторный двигатель, хотя и […]
  • Магнитный пускатель пма-цена Пускатель ПМА-4110 380В, магнитный ПМА 4110 380В 63А. Цена. Купить Допустимый ток, In, A: 63; Рабочее напряжение, В: 380; Мощность потребителя: 30кВт; Доп. контакты: 2з+2р; Степень защиты: IP40; Климатическое исполнение: […]
  • Провода для жесткого диска seagate Кабели: обзор Щелкните по категории ниже, чтобы перейти к соответствующему разделу и иллюстрациям.Подробнее о кабелях, используемых с накопителями FreeAgent GoFlex, см. в документе 214431. Внешние диски USB 2.0 USB — самый […]
  • Соединение фаз обмотки звездой Соединение обмоток генератора и потребителей электрической энергии звездой Для уменьшения количества проводов между генератором и потребителем фазные обмотки должны быть соединены между собой определённым образом, как в генераторе, так и […]
  • Фотосинтез где происходит световая фаза Световая фаза фотосинтеза Фотосинтез – это сложный процесс, происходящий на свету в хлоропластах растительной клетки. В процессе фотосинтеза различают два цикла реакций – две его фазы, последовательно и непрерывно идущие друг за другом, – […]